Uma partícula é lançada com velocidade inicial v₀, segundo um ângulo em relação ao eixo horizontal (lançamento oblíquo), estando sob a ação da aceleração da gravidade, agindo verticalmente para baixo, impondo uma trajetória parabólica, resultante da composição de dois movimentos.

   Sendo a velocidade uma grandeza vetorial, podemos decompô-la segundo os eixos x e y, com o intuito de estudarmos os movimentos separadamente. Com respeito a vertical, tem-se o movimento uniformemente variado e movimento uniforme segundo o eixo horizontal, visto que a aceleração da gravidade sendo vertical, não tem componente nesta direção. Em termos das componentes da velocidade inicial, percebe-se que:

1. a componente de v₀, na direção do eixo x é dada pela equação (3.14)

   (3.14)

2. a componente de v₀, na direção do eixo y é dada pela equação (3.15)

   (3.15)

   As equações de posição e velocidade estão agrupadas de acordo com o tipo de movimento, além de considerarmos a origem dos eixos de referência na posição de lançamento da partícula, o que faria de x₀ e y₀ valores nulos. Vamos às equações:

1. movimento na direção x (MRU)

   (3.16)

2. movimento na direção y (MUV)

   deslocamento		(3.17)
   velocidade		(3.18)
   Torricelli		(3.19)

   Nossos resultados serão obtidos para uma referência positiva sendo considerada para cima e origem no ponto de lançamento. Os resultados são:

1. Altura máxima y_max. Por Torricelli (3.19) e sabendo-se que v_y é nulo,
   
   então, a altura máxima é dada pela equação (3.20)

   (3.20)

2. Tempo de subida t_s. Partindo-se da equação de velocidade (3.18) e sabendo-se que v_y é nulo, encontra-se para o tempo de subida, equação (3.21)

   (3.21)

3. Alcance máximo R = x_max. O alcance é máximo quando o tempo t é igual ao tempo de queda t_q. Sendo o tempo de queda o dobro do tempo de subida, pois y = 0 e usando-se a equação de movimento (3.17)

   

   obtém-se o tempo de queda

   

   e substituindo-se o tempo de queda na equação de movimento horizontal (3.16) encontra-se

   

   rearrumando tem-se para x_max

   (3.22)

4. y em função de x Devemos isolar o tempo na equação de movimento para o eixo x (3.16) e substitui-lo na equação de movimento para o eixo y (3.17) encontrando-se

   

   de onde se tem y em função de x mostrado na equação (3.23)

   (3.23)

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